Eszköz variációk
két közös módszerek izgalmas a mag elektronok le a felületi atomok. Az első az, hogy egy nagy energiájú elektronsugarat használjunk, mint a pásztázó elektronmikroszkópban (SEM). A gerendát egy elektronpisztoly állítja elő,amelyben a forró katódból termionikusan kibocsátott elektronokat egy elektromos mező vezeti le az oszlopra, amelyet negatív töltésű ” lencsék sorozata összpontosít.,”A minta által kibocsátott röntgensugarak egy lítium-sodródott Szilícium p-i-n csatlakozólemezt ütköznek. Ez elősegíti az elektronok a lemez a vezetési sáv, indukáló feszültség arányos az energia az ütköző röntgensugár, amely általában esik körülbelül 1-10 keV. Az érzékelőt folyékony nitrogén hőmérsékletre hűtjük, hogy csökkentsük a termikus gerjesztések elektronikus zaját.
röntgensugarakat is lehet használni a magelektronok ionizációs pontig történő gerjesztésére., Ebben a variációban, az úgynevezett energia-diszperzív röntgen fluoreszcencia analízis (EDXRFA vagy XRF), az elektron oszlop helyébe egy X-ray cső, és a röntgensugarak által kibocsátott minta válaszul a bombázás nevezzük másodlagos röntgensugarak, de ezek a változatok egyébként azonosak.
a gerjesztési módszertől függetlenül a kibocsátott röntgensugarak és a minta közötti későbbi kölcsönhatások gyenge felbontást eredményezhetnek a röntgen spektrumában, ami egy Gauss-szerű görbét eredményez éles csúcs helyett., Valójában ez az energia terjedése a mintán belül az elektron vagy a röntgensugár behatolásával kombinálva nagyjából 1 µm3 térfogat elemzéséhez vezet, nem csak a felületi jellemzők helyett. A csúcstágulás átfedő csúcsokhoz és általában félrevezető spektrumhoz vezethet. Azokban az esetekben, amikor a normál EDS spektrum nem megfelelően oldódik meg, a hullámhossz-diszperzív röntgen spektroszkópiának (WDS) nevezett technika alkalmazható. A szükséges műszer nagyon hasonlít a fent említettekhez, bármelyik gerjesztési módszert használhatja., A fő különbség az, hogy ahelyett, hogy a minta által kibocsátott röntgensugarak közvetlenül érintenék az érzékelőt, először találkoznak egy ismert rácsméretű analitikai kristályral. Bragg törvénye azt jósolja, hogy a kristályról a legerősebb visszaverődések olyan hullámhosszon fordulnak elő, hogy a rács egymást követő rétegeiből visszaverő sugarak közötti útkülönbség egyenlő a hullámhosszak integrált számával., Ez matematikailag \ref{1}, ahol n egész szám, λ az ütköző fény hullámhossza, d a rácsban lévő rétegek közötti távolság, θ pedig az előfordulási szög. Az egyenlet releváns változóit a \(\PageIndex{3}\) ábra jelöli.
\